光学的に薄い非熱ジャイロシンクロトロン放射

注意：改良についてのコメント歓迎。

放射領域物理量から放射を求めることができる。
Dulk (1985) の方法とRamaty (1969)の方法とが用意されている。 ここでは電子の分布関数が以下のようなものであると 仮定している。

$E$は電子のエネルギー（keV）・$NV(E)$はエネルギー$E$以上の電子数（particles）。 この分布はパラメータ$\delta$と$E_{0}$と$K$とによって記述されるが、$K$のかわりに $NV(E_0)=K/(\delta -1)/E_0^{\delta-1}$を与える方が物理的な意味が明確になるので そちらを実際は用いる。以下のプロシジャではDulk (1985)にならい、 $E_0 = 10 {\rm keV}$で固定している。

(a) 物理量から放射を求める

放射領域の、電子分布べき指数$\delta$・磁場強度（G） ・視線と磁場とのなす角度（度）、さらに （エネルギー10keV以上の）非熱電子数（個）を 入力すると、放射束密度（SFU）・円偏波率が以下のように得られる。 Dulk (1985)の方法では
IDL> dulk_gysy,delta,bb,theta,nv,freq,fi,rc $<$CR$>$
注意：知りたい周波数freq（GHz）も与えること。 さらに放射源の大きさ（立体角であたえる。単位はsterad）をあたえると 光学的厚さが求まる。
IDL> dulk_gysy,delta,bb,theta,nv,freq,fi,rc,omega,tau $<$CR$>$
同様にRamaty (1969)の方法では
IDL> ramaty_gysy,delta,bb,theta,nv,freq,fi,rc $<$CR$>$
IDL> ramaty_gysy,delta,bb,theta,nv,freq,fi,rc,omega,tau $<$CR$>$
注意：周波数freq（GHz）は自動的に生成・出力される。

(b) 放射から物理量を求める

Dulk (1985) の近似モデルにもとづいて、放射から放射領域物理量 を求めることができる。
2周波数（17と34GHz）分の放射束密度の強度（I成分）からは 電子分布べき指数がただちに求められる。
IDL> norh_alpha,indexa,fi17,indexz,fi34 ,indexal,alpha,mvda $<$CR$>$
IDL> norh_alpha2delta,alpha,delta $<$CR$>$
電波ヘリオグラフではこれに加えて17GHzの円偏波（V成分）のデータがあるのでこれを 用いて物理量を得ることができる。ただし、得るべき物理量3つ （磁場強度・視線と磁場とのなす角度・非熱電子数）のうちどれかひとつを 仮定しなければならない。
IDL> norh_gysy_inv,fi17,fi34,delta,fv17,thetain,bb,nv,/assumetheta $<$CR$>$
IDL> norh_gysy_inv,fi17,fi34,delta,fv17,bbin,nv,theta,/assumebb $<$CR$>$
IDL> norh_gysy_inv,fi17,fi34,delta,fv17,nvin,theta,bb,/assumenv $<$CR$>$
さらに放射源の大きさ（立体角であたえる。単位はsterad）をあたえると 光学的厚さが求まる。
IDL> norh_gysy_inv,fi17,fi34,delta,fv17,thetain,bb,nv,/assumetheta ,omega,tau $<$CR$>$
IDL> norh_gysy_inv,fi17,fi34,delta,fv17,bbin,nv,theta,/assumebb ,omega,tau $<$CR$>$
IDL> norh_gysy_inv,fi17,fi34,delta,fv17,nvin,theta,bb,/assumenv ,omega,tau $<$CR$>$
注意：画像の場合は事前にビームサイズをそろえること （4.5.8節参照）。